Τι είναι η μέτρηση φάσης σε έναν παλμογράφο
Η χρήση ενός παλμογράφου για τη μέτρηση της διαφοράς φάσης μεταξύ δύο ημιτονοειδών τάσεων είναι πρακτικής σημασίας. Ένας μετρητής μπορεί να μετρήσει τη συχνότητα και τον χρόνο, αλλά δεν μπορεί να μετρήσει άμεσα τη σχέση φάσης μεταξύ των ημιτονοειδών τάσεων. Η χρήση των παλμογράφων για τη μέτρηση της φάσης πολλών μεθόδων, οι ακόλουθες, μόνο μερικές κοινώς χρησιμοποιούμενες απλές μεθόδους.
1. Μέθοδος διπλού ίχνους
Η μέθοδος διπλού ίχνους είναι ένας παλμογράφος διπλού ίχνους στην οθόνη φθορισμού για την απευθείας σύγκριση της κυματομορφής των δύο μετρούμενων τάσεων για τη μέτρηση της σχέσης φάσης τους. Μέτρηση, η φάση μπροστά από το σήμα στο κανάλι YB, το άλλο σήμα στο κανάλι YA. Επιλέξτε έναυσμα YB. Ρυθμίστε το διακόπτη "t/div" έτσι ώστε ένας κύκλος της μετρούμενης κυματομορφής να καταλαμβάνει ακριβώς 8 div στην οριζόντια κλίμακα, έτσι ώστε η γωνία φάσης ενός κύκλου 360 μοιρών να διαιρείται σε 8 ίσα μέρη και κάθε 1div να ισοδυναμεί με 45 μοίρες. Διαβάστε τη διαφορά T μεταξύ της κυματομορφής υπέρβασης και της κυματομορφής υστέρησης στον οριζόντιο άξονα και υπολογίστε τη διαφορά φάσης φ σύμφωνα με τον ακόλουθο τύπο:
φ=45 βαθμός /div × T (div)
Αν T == 1.5div, τότε φ=45 βαθμός /div × 1.5div=67.5 μοίρες .
2. Γραφική μέθοδος μέτρησης φάσης Li Shayu
Τοποθετήστε την επιλογή άξονα Χ του παλμογράφου στη θέση εισόδου του άξονα Χ, συνδέστε το σήμα u1 στην είσοδο του άξονα Υ του παλμογράφου και το σήμα u2 στην είσοδο του άξονα Χ του παλμογράφου. Ρυθμίστε κατάλληλα το σχετικό κουμπί στον πίνακα παλμογράφου, έτσι ώστε η φθορίζουσα οθόνη να δείχνει το κατάλληλο μέγεθος της έλλειψης (σε ειδικές περιπτώσεις, μπορεί να είναι θετικός κύκλος ή διαγώνια γραμμή).
Μπορεί να φανεί, ορίστε την πλάκα εκτροπής του άξονα Υ στο καλώδιο σήματος u1 στην πλάκα εκτροπής άξονα Χ στον κύκλο σήματος u21/8, ορίστε ότι η αρχική φάση του u2 είναι μηδέν, δηλ. φ2=0, οπότε όταν το u2 είναι μηδέν, το u1 είναι μεγαλύτερη τιμή. Όπως το σημείο "0" στο σχήμα. Αυτή τη στιγμή, το σημείο φωτός στην οθόνη φθορισμού βρίσκεται επίσης αντίστοιχα στο σημείο "0". Με την αλλαγή του χρόνου, το u1 ανεβαίνει, το u2 ανεβαίνει επίσης, η φθορίζουσα οθόνη στο σημείο φωτός πάνω δεξιά. Όταν ο κύκλος 1/8, u1, u2 έφτασε στο σημείο "1", αυτή τη στιγμή, το u1 έφτασε στη μέγιστη τιμή του, το u2 είναι μια μεγαλύτερη τιμή, η φθορίζουσα οθόνη βρίσκεται στο αντίστοιχο σημείο του φωτός "1". Αυτό συνεχίζει, το σημείο φωτός στη φθορίζουσα οθόνη θα ανιχνεύσει μια δεξιόστροφη περιστροφή της έλλειψης. Εάν το u1 υστερεί πίσω από το u2, σχηματίζεται μια αριστερόστροφη περιστρεφόμενη έλλειψη. Φυσικά, αυτό είναι μόνο στη συχνότητα του σήματος είναι πολύ χαμηλή (όπως μερικά hertz), και στη σύντομη λάμψη της οθόνης φθορισμού θα φαίνεται καθαρά στο σημείο της οθόνης φθορισμού του φωτός δεξιόστροφα ή αριστερόστροφα φαινόμενο περιστροφής. Από τα παραπάνω, φαίνεται το σχήμα της έλλειψης με τα δύο ημιτονοειδή σήματα τάσης u1, διαφορά φάσης u2 είναι διαφορετική. Επομένως, σύμφωνα με το σχήμα της έλλειψης για τον προσδιορισμό των δύο ημιτονοειδών σημάτων μεταξύ της διαφοράς φάσης Δφ. Στο σχήμα 5-13 το σύνολο Α είναι η έλλειψη και η τομή του άξονα Υ των διαμήκων συντεταγμένων, Β είναι η έλλειψη στις συντεταγμένες της μέγιστης τιμής. Από το σχήμα, το A είναι η στιγμιαία τάση που αντιστοιχεί στο u1 στο t=0, δηλ.
A=Um1sinφ1
B είναι το πλάτος που αντιστοιχεί στο u1, δηλ
Β%7β%7β0%7δ}Um1
Έτσι A/B=(Um1sinφ1)/Um1=sinφ1
να εκφράσουν. Στην πραγματική δοκιμή για την ευκολία της ανάγνωσης, διαβάζετε συχνά 2A, 2B (ή 2C, 2D), σύμφωνα με τον τύπο
Δφ=arcsin (2A/2B) ή Δφ=arcsin (2C/2D)
για τον υπολογισμό της διαφοράς φάσης.
